Кредит
<<  Изменения в кредитных программах Сбербанка России НОВЫЕ ВНЕДРЕНИЯ Визуализация данных сетей станций GPS  >>
Фазовая диаграмма КХД
Фазовая диаграмма КХД
Большая длина когерентности (время) адронных флуктуаций
Большая длина когерентности (время) адронных флуктуаций
«Насыщение» партонов при х
«Насыщение» партонов при х
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействия ядер
Пространственно-временная картина взаимодействия ядер
Ядерное экранирование кварков и глюонов
Ядерное экранирование кварков и глюонов
Ядерное экранирование кварков и глюонов
Ядерное экранирование кварков и глюонов
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Диффракционное рождение в
Диффракционное рождение в
Распределения кварков и глюонов в помероне
Распределения кварков и глюонов в помероне
Сравнение с экспериментом (NMC)
Сравнение с экспериментом (NMC)
Сравнение с экспериментом (NMC)
Сравнение с экспериментом (NMC)
Сравнение с экспериментом (E665)
Сравнение с экспериментом (E665)
Экранирование для глюонов
Экранирование для глюонов
Инклюзивные спектры и плотности частиц
Инклюзивные спектры и плотности частиц
Инклюзивные спектры и плотности частиц
Инклюзивные спектры и плотности частиц
Инклюзивные спектры и плотности частиц
Инклюзивные спектры и плотности частиц
Плотности частиц, рождённых в ядро - ядерных столкновениях
Плотности частиц, рождённых в ядро - ядерных столкновениях
Плотности частиц, рождённых в ядро - ядерных столкновениях
Плотности частиц, рождённых в ядро - ядерных столкновениях
Вычисление эффектов, связанных с экранированием мягких партонов
Вычисление эффектов, связанных с экранированием мягких партонов
Вычисление эффектов, связанных с экранированием мягких партонов
Вычисление эффектов, связанных с экранированием мягких партонов
Зависимость подавления от энергии и прицельного параметра
Зависимость подавления от энергии и прицельного параметра
Зависимость подавления от энергии и прицельного параметра
Зависимость подавления от энергии и прицельного параметра
Ядерные эффекты при больших pT
Ядерные эффекты при больших pT
Подавление выходов
Подавление выходов
Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT
Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Анизотропные потоки
Анизотропные потоки
Эллиптический поток
Эллиптический поток
Эллиптический поток
Эллиптический поток
Проблемы ГМ
Проблемы ГМ
Проблемы ГМ
Проблемы ГМ
Проблемы ГМ
Проблемы ГМ
Проблемы ГМ
Проблемы ГМ
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Изменение картины взаимодействия при рождении J/
Изменение картины взаимодействия при рождении J/
Рождение J/
Рождение J/
Рождение J/
Рождение J/
Ядерные эффекты для J/
Ядерные эффекты для J/
Ядерные эффекты для J/
Ядерные эффекты для J/
Рождение J/
Рождение J/
J/Y and Y
J/Y and Y
J/Y and Y
J/Y and Y
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Картинки из презентации «О теоретической интерпретации данных RHIC» к уроку экономики на тему «Кредит»

Автор: Kaydalov. Чтобы познакомиться с картинкой полного размера, нажмите на её эскиз. Чтобы можно было использовать все картинки для урока экономики, скачайте бесплатно презентацию «О теоретической интерпретации данных RHIC.ppt» со всеми картинками в zip-архиве размером 1841 КБ.

О теоретической интерпретации данных RHIC

содержание презентации «О теоретической интерпретации данных RHIC.ppt»
Сл Текст Сл Текст
1О теоретической интерпретации данных 31Потери энергии в результате взаимодействия
RHIC. А.Б. Кайдалов. со средой ( с окружающими частицами).
2Содержание: Введение. Ядерное Учитывается также эффект Кронина
экранирование кварков и глюонов. (возрастание поперечного импульса за счёт
Инклюзивные спектры в ядерных ядерных эффектов). A.Capella et al,
взаимодействиях. Анизотропные потоки. A.Drees et al, W.Cassing et al Модель
Рождение J/?–мезонов. Заключение. хорошо описывает зависимость от b.
3Введение. Наличие фазового перехода 32Рождение частиц в области фрагментации
конфайнмент – деконфайнмент в КХД. Фазовая нуклона. В области фрагментации нуклона
диаграмма. Столкновения тяжелых ионов при (y>>1) могут быть выполнены условия
высоких энергиях – способ изучения когерентности x << 1/mN RA даже при
адронной материи в экстремальных условиях больших рТ. Экспериментальные данные о
при температуре Т > Tc в фазе D-Au (Brhams) указывают на уменьшение R с
деконфайнмента : кварк-глюонной плазмы ростом y. (кривые – Kovchegov et al ).
(КГП). 33Рождение частиц в области фрагментации
4Фазовая диаграмма КХД. нуклона. Указывают ли эти результаты на
5Столкновения тяжелых ионов и КГП. В проявления CGC или экранирования партонов?
последние годы (в основном благодаря В области фрагментации важную роль играет
данным RHIC ) представления о КГП эффект связанный с сохранением импульса (
изменились. Если раньше КГП ограничение на число взаимодействий в ядре
рассматривалась как газ кварков и глюонов, при хF ~ 1). Он хорошо известен в hA -
то сейчас - как (почти идеальная) взаимодействиях и описывается в
жидкость,КГПс (QGPs). Сильное существующих моделях.
взаимодействие между кварками и глюонами 34Рождение частиц в области фрагментации
является естественным при Т ~ 200 Мэв ~ нуклона. Проверка: Скейлинг по переменной
?QCD. Важная роль непертурбативных хА – CGC Скейлинг по переменной xF –
эффектов. эффекты связанные сохранением
6Столкновения тяжелых ионов и КГП. При энергии-импульса. Сравнение данных RHIC и
исследовании ядро-ядерных взаимодействий SPS указывает на приближённый xF
возникает ряд важных вопросов: а) Каковы –скейлинг. Эффект экрани- ровки глюонов
адекватные степени свободы? б) Какова мал. К.Tywoniuk et al.
пространственно-временная картина? в) 35Анизотропные потоки. Анизотропия
Кварк-глюонная структура сталкивающихся области перекрытия ядер проявляется в
ядер. г) Достигается ли равновесие в угловых распределениях образующихся
процессе? д) Сколько времени существует частиц. w(?)=v0 + ? 2vn cos(n?) v2 –
КГП? е) Характерные сигналы КГП? эллиптический поток. v2(b,pT,y,s) Успешное
7Большая длина когерентности (время) описание данных RHIC о v2 в
адронных флуктуаций ?t ~ 2p/(M?-m?) При гидродинамической (ГМ) модели.
высоких энергиях адронные (ядерные) 36Эллиптический поток. ГМ описывает
флуктуации «приготавливаются» задолго до зависимость от рТ (до 2 Гэв) и от типа
взаимодействия. Какова структура фоковских частиц.
состояний адронов (ядер) в СБИ? Важную 37Эллиптический поток. Недостатки ГМ: а)
роль играют медленные партоны с долей Не описывается поведение при рТ > 2
импульса x << 1/mN RA. Гэв. Вязкость?
Пространственно-временная картина 38Проблемы ГМ. б) Слишком быстрый рост с
взаимодействий при высоких энергиях. увеличением b. в) Отсутствие зависимости
8Пространственно-временная картина от y. г) Малые v4. (v4)?/ v2= ?; exp:
взаимодействий при высоких энергиях. 1.17±0.01 Малое число перерассеяний и
Медленные партоны разных нуклонов ядра (с отсутствие локального равновесия. Blaizot
близкими прицельными параметрами) et al.
перекрываются и взаимодействуют. В 39Модели эллиптического потока. Скейлинг
результате их плотность уменьшается и в для v2/n , pT/n , n – число составляющих
пределе сверхвысоких энергий (или при А кварков.
??) возникает «насыщение». Расчеты 40Модели эллиптического потока. В модели
глюонной компоненты ядер в пределе с взаимодействием в конечном состоянии v2
«насыщения» проводились на основе теории возникает естественным образом. F.Capella,
возмущений КХД. ”Color glass condensate” E.G.Ferreiro.
(CGC) L.McLerran et al. 41Модели эллиптического потока. Модель
9«Насыщение» партонов при х? 0. Граница воспроизводит зависимость v2 от рТ (при
Qs(х) где наступает «насыщение» зависит от всех рТ). Недостаток- слишком слабая
А. зависимость от b.
10Пространственно-временная картина 42Модели эллиптического потока.
взаимодействий при высоких энергиях. Большинство моделей основано на
Пространственно-временная картина hA (AB) классическом подходе. Роль квантовых
–взаимодействий изменяется при энергии Ec эффектов? Теоретико-полевой подход
когда lcoh ~ ?t ~ RA. Для типичных показывает, что анизотропии возникают и за
взаимодействий Ec ~ mN?RA. При E < Ec счёт распределения партонов в начальной
амплитуда упругого hA – рассеяния волновой функции нуклона (ядра)
возникает за счет последовательных К.Г.Боресков,А.Б.К.,О.В.Канчели Вклад в v2
перерассеяний начального адрона на дает взаимодействие не только в конечном,
нуклонах ядра (модель Глаубера). но и начальном состоянии!
11Пространственно-временная картина 43Модели эллиптического потока. Эффект
взаимодействий при высоких энергиях. При E определяется градиентами плотности ядерной
> Ec составляющие адрона волновой функции.
взаимодействуют с нуклонами ядра. Однако 44Рождение J/?–мезонов. Подавление
амплитуда упругого hA рассеяния может быть выходов тяжелых кваркониев – важная
вычислена также как в модели Глаубера, но характеристика системы, рождённой в
с учётом неупругих промежуточных состояний столкновениях тяжелых ионов. Для выяснения
( M? << s ) – подход Грибова. природы эффекта надо понимать динамику
12Пространственно-временная картина рождения кваркониев в NA –взаимодействиях.
взаимодействия ядер. Интересный результат RHIC : при рождении
13Ядерное экранирование кварков и J/psi в D-Au столкновениях с xF~0
глюонов. Полное сечение взаимодействия подавление J/psi существенно уменьшилось
виртуального фотона (?*) с ядром в подходе по сравнению с более низкими энергиями. ?
Глаубера-Грибова описывается следующими ~ 1 mb (? ~ 5 mb при ?s ~ 20 Гэв ).
диаграммами. 45Изменение картины взаимодействия при
14Вклад второго перерассеяния. где рождении J/?–мезонов на RHIC. При
Продольная часть ядерного форм-фактора образования J/psi с xF=0 в NA
Учитывает условие когерентности: x<< столкновениях критическая энергия Ec
1/mN RA. находится в области энергий RHIC. Формулы
15Многократные перерассеяния. Поправки простейшей модели Глаубера не применимы,
более высоких порядков – модельно АГК сокращения имеют место и главный вклад
зависимы. Две модели, использовавшиеся в в инклюзивные спектры при xF~0 дают
работах A.Capella et al (1997),N.Armesto диаграммы с взаимодействием померонов,
et al (2003), K.Tywoniuk et al(2006) : a) отвечающие ядерному экранированию глюонов.
Модель Швиммера где. 46Рождение J/?–мезонов. Распределения
16Многократные перерассеяния. b) Модель глюонов в ядрах, обсуждавшиеся выше
квази-эйконала Отношение сечений на нуклон позволяют описать данные D-Au на RHIC.
для различных ядер В модели Швиммера. K.Tywoniuk et al.
17Дифракционное рождение в 47Ядерные эффекты для J/? в NA.
?*p-столкновениях. Для вычисления ядерного Параметризация инклюзивных сечений Учёт
экранирования в этом подходе необходимо изменения пространственно-временной
знать соответ- ствующие сечения картины позволяет описать данные о
дифракционной диссоциации на нуклоне. В рождении J/? в NA –взаимодействиях при
работе A.Capella et al для описания всех энергиях и получить предсказания для
ядерных структурных функций в области LHC (переход от xF к хА –скейлингу).
малых х (экранирование кварков) 48Ядерные эффекты для J/? в NA.
использовалась параметризация данных HERA K.Tywoniuk et al.
(с учётом КХД-эволюции). 49Рождение J/?–мезонов в ядро-ядерных
18Диффракционное рождение в взаимодействиях. Данные RHIC о рождение
?*p-столкновениях. В работе N.Armesto et J/?–мезонов в столкновениях существенны
al использовалась унитарная модель ?*p для понимания процесса (представляют
–взаимодействий, справедливая в широкой трудность для большинства теоретических
области Q? . K.Tywoniuk et al вычисляли моделей).
ядерное экранирование глюонов, используя 50J/Y and Y? suppression in Au+Au at
результаты последнего анализа H1. RHIC: QGP threshold scenario. Energy
19Распределения кварков и глюонов в density e (x=0,y=0,z;t). QGP threshold
помероне. Распределения кварков в помероне melting scenario is ruled out by PHENIX
известны достаточно хорошо. Имеются data! Charmonia recombination is
неопределенности в распределениях глюонов important! Energy density cut ecut=1
при z>0.5. (Фит A и B H1 ). GeV/fm3 reduces the meson comover
20Сравнение с экспериментом (NMC). absorption, however, D+Dbar annihilation
A.Capella et al. can not generate enough charmonia,
21Сравнение с экспериментом (E665). especially for peripheral collisions!
N.Armesto et al. Satz’s model: complete dissociation of
22Экранирование для глюонов. Красные initial J/Y and Y? due to the huge local
кривые–фит A, синие–фит B. energy densities ! Threshold energy
23Инклюзивные спектры и плотности densities: J/Y melting: e(J/Y )=16 GeV/fm3
частиц. Для перерассеяний с небольшими cc melting: e(cc ) =2 GeV/fm3 Y ‚ melting:
массами промежуточных состояний (М ~ mN) в e(Y ‚) =2 GeV/fm3.
центральной области инклюзивных спектров 51Модель с взаимодействием в конечном
при s? ? имеет место АГК сокращение состоянии для рождения J/?–мезонов в
диаграмм. где. ядро-ядерных взаимодействиях. «Аномальное»
24Плотности частиц, рождённых в ядро - подавление J/?–мезонов в ядро-ядерных
ядерных столкновениях. Для плотности числа взаимодействиях на SPS хорошо Описывается
частиц имеем (*) где - число NN в модели с взаимодействием в конечном
столкновений (тоже, что и в модели состоянии. A.Capella et al Для RHIC
Глаубера). Обычно ядерные эффекты RA1A2 необходимо учесть изменение в поглощении
определяются по отношению к формуле (*). J/? на нуклонах (см. выше) и наличие
25Вычисление эффектов, связанных с рекомбинации –мезонов в J/?.
экранированием мягких партонов. В модели 52Модель с взаимодействием в конечном
Швиммера подавление инклюзивных спектров состоянии для рождения J/?–мезонов в ядро
описывается простой формулой. - ядерных взаимодействиях. При учёте
26Зависимость подавления от энергии и рекомбинации Величина С быстро растёт с
прицельного параметра. N.Armesto et al. увеличением энергии и при энергии ?s = 200
27Экранирование партонов и данные RHIC. Гэв С~1. С учётом рекомбинации модель
Уменьшение плотности частиц по сравнению с описывает данные о подавлении J/?–мезонов
моделью Глаубера согласуется с данными в ядерных взаимодействиях .
RHIC. Зависимость от b (Npart) также 53Модель с взаимодействием в конечном
согласуется с эксп. данными. Глаубер. 1200 состоянии для рождения J/?–мезонов в ядро
± 100. 630± 120. Экспе- римент ?s= 130 - ядерных взаимодействиях.
Гэв. 555± 12±35 622±1 ±41. С учётом Cu+cu-взаимодействия.
экрани-рования. 54Заключение. Изучение ядро - ядерных
28Ядерные эффекты при больших pT . В взаимодействий при высоких энергиях даёт
простейшей кинематике столкновения важную информацию о свойствах КХД и
партонов Условие x << 1/mN RA пространственно-временной структуре
накладывает при заданной энергии ядерных процессов. Структурные функции
ограничения на величину mT. На RHIC ядер и распределения кварков и глюонов в
эффекты экранирования партонов отсутствуют ядрах при х? 0 могут быть вычислены,
в области больших pT. Подавление рождения используя формализм Грибова.
адронов и струй с большими pT наблюдается 55Заключение. Взаимодействия партонов с
на RHIC. Это один из важнейших малыми х играют важную роль в процессах
результатов. взаимодействия тяжелых ионов на RHIC и
29Подавление выходов ?°-мезонов при будут ещё более существенны на LHC .
больших pT . Данные - Phenix , Кривые - Однако ”насыщение” партонных распределений
CFKS. на RHIC не достигнуто. В процессах
30Теоретические модели для описания рождения частиц и струй с большими рТ в
ядерных эффектов при больших pT . центральной области быстрот главную роль
Взаимодействия в начальном состоянии не играет взаимодействие в конечном
могут быть ответственны за эффекты состоянии.
наблюдаемые на RHIC в области больших pT. 56Заключение. При рождении частиц в
Подавление возникает за счёт области фрагментации необходимо учитывать
взаимодействия в конечном состоянии. эффекты, связанные с сохранением импульса.
Модели: а) Когерентное излучение глюонов в Величины анизотропных потоков позволяют
веществе (аналог ЛПМ- эффекта ) R. Baier получить важную информацию о динамике
et al., B.G.Zakharov, M. Gyulassy et al., процессов. В процессах рождения тяжелых
C. Salgado et al., I.Lokhtin et al. кваркониев происходит смена динамич.
31Теоретические модели для описания режима при энергиях RHIC.
ядерных эффектов при больших pT . б)
О теоретической интерпретации данных RHIC.ppt
http://900igr.net/kartinka/ekonomika/o-teoreticheskoj-interpretatsii-dannykh-rhic-158661.html
cсылка на страницу

О теоретической интерпретации данных RHIC

другие презентации на тему «О теоретической интерпретации данных RHIC»

«Поиск данных» - В общем случае формула поиска значения среднего элемента m: Бинарный поиск. Шаг 3. Рассматриваем два элемента. Значение элемента х вводится с клавиатуры. Где L – индекс первого, а R – индекс последнего элемента рассматриваемой части массива. Прервем просмотр сразу же после обнаружения заданного элемента!

«Архивирование данных» - Расширенное описание. Архивирование данных. Архивированию подлежат редко используемые данные и программы. Сжатие выполняется с помощью программы, называемой архиватором. Надеюсь вы узнали что-то новенькое. Хранение данных осуществляется на магнитных лентах либо оптических дисках. С помощью чего выполняется сжатие.

«Теоретические основы экологии» - Лимитирующие факторы. Наука. Факторы человеческой деятельности. Участие химических элементов в составе организмов. Миксотрофы. Гетеротрофы. Основы экологии. Биосфера как экосистема. Факторы неживой природы. Антропогенные экосистемы. Температура воздуха. Предмет экологии. Автотрофы. Экология. Адаптации организмов к изменению светового режима.

«Создание базы данных» - В строке Условие отбора: вводим условия для выбранных полей. Создание базы данных в СУБД Access. Для просмотра запроса в окне базы данных выделяем Запрос и щелкаем по кнопке Открыть. 5. Режим Таблица позволяет вводить, редактировать, просматривать и изменять структуру таблицы. 7. Создание формы с помощью мастера.

«Передача данных» - В условиях реальной сети топология со временем изменяется. После получения ответа от пользователя, вторичная система отсоединяется. Блокировки подразделяются на два типа: прямую и косвенную. Стратегии маршрутизации подразделяется на статическую и адаптивную. Централизованная стратегия. Такой вид блокировки называется косвенной блокировкой.

«Структура данных» - Индексирование в структурированных мультимедийных базах данных. Абстрактное представление возможных приложений на основе MPEG-7: Рисунок из http://book.itep.ru/2/25/mpeg_7.htm. Стандартизация: MPEG-7. Информация о взаимодействии пользователя с материалом (предпочтения пользователя, история использования).

Кредит

10 презентаций о кредите
Урок

Экономика

125 тем
Картинки
900igr.net > Презентации по экономике > Кредит > О теоретической интерпретации данных RHIC