Сила упругости
<<  Сила упругости Деформация растяжения  >>
Пластическая деформация
Пластическая деформация
Системы скольжения
Системы скольжения
Системы скольжения
Системы скольжения
Полосы скольжения
Полосы скольжения
Закон Шмида
Закон Шмида
Зависимость
Зависимость
Определение tт (модель Я.И.Френкеля)
Определение tт (модель Я.И.Френкеля)
Краевая дислокация AB t
Краевая дислокация AB t
Пластическая деформация
Пластическая деформация
Винтовая дислокация AB II t, смешанная дислокация BC^t =0-90
Винтовая дислокация AB II t, смешанная дислокация BC^t =0-90
Вектор Бюргерса краевой дислокации
Вектор Бюргерса краевой дислокации
Вектор Бюргерса винтовой дислокации
Вектор Бюргерса винтовой дислокации
Вектор Бюргерса в различных решетках
Вектор Бюргерса в различных решетках
Скольжение по модели Френкеля требует очень большого скалывающего
Скольжение по модели Френкеля требует очень большого скалывающего
Движение краевой дислокации
Движение краевой дислокации
2. Переползание
2. Переползание
Движение винтовой дислокации
Движение винтовой дислокации
Энергия дислокации
Энергия дислокации
Энергия дислокации
Энергия дислокации
Сила, действующая на дислокацию
Сила, действующая на дислокацию
Выгибание дислокации
Выгибание дислокации
Расчет источника Франка-Рида Чтобы АВ выгнуть в дугу, необходимо
Расчет источника Франка-Рида Чтобы АВ выгнуть в дугу, необходимо
Взаимодействие дислокаций Напряжение вокруг винтовой дислокации
Взаимодействие дислокаций Напряжение вокруг винтовой дислокации
Картинки из презентации «Пластическая деформация» к уроку физики на тему «Сила упругости»

Автор: Sergey. Чтобы познакомиться с картинкой полного размера, нажмите на её эскиз. Чтобы можно было использовать все картинки для урока физики, скачайте бесплатно презентацию «Пластическая деформация.ppt» со всеми картинками в zip-архиве размером 1485 КБ.

Пластическая деформация

содержание презентации «Пластическая деформация.ppt»
Сл Текст Сл Текст
1Пластическая деформация. Деформация 20перпендикулярен линии дислокации.
материала, остающаяся после снятия 21Вектор Бюргерса винтовой дислокации.
напряжений, если не произошло разрушение. 22Вектор Бюргерса в различных решетках.
Но не всякая остаточная деформация – В общем случае. Для примитивной решетки.
пластическая. Следует различать остаточную Оцк. Гцк. Гпу.
деформацию чисто пластическую упруго- 23Скольжение по модели Френкеля требует
пластическую пластическую с разрушением. очень большого скалывающего напряжения
2Пластичность – очень важное свойство tт=G/2p, потому что для сдвига в плоскости
материалов. Количественно оценивается по скольжения необходимо разорвать
величине деформации ?, e при увеличении одновременно очень большое количество
напряжений до момента разрушения образца. межатомных связей.
Материалы, разрушающиеся после малых 24Движение краевой дислокации. 1.
пластических деформаций – хрупкие. При Скольжение. Под действием t происходит
этом напряжение может быть большим, т.е. смещение атомов на расстояния менее
материал прочен, но хрупок. Т.о., межатомных, разрыв и образование
прочность и хрупкость совершенно разные межатомных связей вдоль линии,
свойства материала. От конструкционных перпендикулярной t и лежащей в плоскости
материалов при эксплуатации требуется скольжения. Образуется экстраплоскость,
сочетание прочности и пластичности край которой под действием t перемещается
вследствие неизбежных динамических сквозь кристалл по «эстафете» и выходит на
нагрузок. Также пластичность необходима в противоположной стороне. Движение
процессе обработки материалов (прокатка, консервативное: Дислокация не выходит из
ковка, штамповка, резание). Хрупкие плоскости скольжения Нет переноса массы,
материалы данными технологиями не т.к. сама экстраплоскость не движется
обрабатываются. Смещение атомов на расстояния менее
3Механизмы пластической деформации. межатомных.
Диффузионный. Условия: высокая 252. Переползание. Происходит вследствие
температура, длительность нагружения. диффузии атомов и вакансий из объема
Бездиффузионный. 2 основных варианта: 1) кристалла к краю экстраплоскости. Движение
скольжение (трансляция), 2) двойникование. перпендикулярно плоскости скольжения,
4 образуются устойчивые пороги, которые
5Системы скольжения. Скольжение в также являются краевыми дислокациями.
кристаллах происходит по наиболее Движение неконсервативное, происходит при
плотноупакованным плоскостям в наиболее высоких температурах.
плотноупакованных направлениях. Плоскость 26Движение винтовой дислокации.
с направлениями образует систему Особенности: направление движения t и b
скольжения. при движении может менять плоскость
6Полосы скольжения. скольжения переползание невозможно.
7Закон Шмида. Пусть F’= F/cos f и x - 27Энергия дислокации. Работа дислокации
система скольжения монокристалла, Pt= Pcos A=Pb, P – сила, P=tF=tlr. t меняется от 0
a – касательная составляющая силы. Тогда до t, tср= t/2. Тогда работа на участке dr
приведенное к данной системе скольжения dA= (t/2)lbr. t=(G/2p)g, g=tga=b/r,
напряжение t=(P/F) cos a cos f = ? cos a t=Gb/2pr Тогда полная работа или энергия
cos f «Скольжение в данной системе образования дислокации.
начинается, когда касательное напряжение, 28В бесконечно большом монокристалле
приведенное к этой системе, достигнет Eд??, т.к. r1 ??. В реальных
критического значения». поликристаллах r0~10 нм, r1 не более
8Закон Шмида 2. Если ? = ?т, то tт = ?т размера зерна (~1-1000 мкм). Тогда
cos a cos f - приведенное критическое множитель a=(1/4p)ln(r1/r0) ~ 0,5-1.
напряжение сдвига (скалывающее Окончательно энергия образования
напряжение). cos a cos f - фактор Шмида, дислокации. Линейное натяжение дислокации
учитывает ориентировку системы скольжения. – энергия единицы ее длины.
Имеет максимальное значение 0,5 при a = f 29Энергия движущейся дислокации. v –
= 45°. Для монокристаллов ?т изменяется в скорость дислокации, с – скорость звука в
зависимости от ориентировки системы материале Если v мала, Eдв ? Ед При
скольжения, а tт - константа, являющаяся большой v Eдв >Ед v всегда меньше с.
фундаментальной характеристикой 30Термодинамика дислокаций. Система
механических свойств материала. стремится к состоянию с минимальной
9Зависимость ?т = f (cos a cos f) для свободной энергией: ?F= ?U-T?S, ?F<0.
монокристалла Mg (tт = const). ?Т = tт Образование дислокаций увеличивает S в
/(cos ? cos ?) - гипербола. ? Т. cos ? cos соответствии с S=k ln W, и U за счет Eд.
? При этом ?U= Eд всегда >?S. Поэтому
10Определение tт (модель Я.И.Френкеля). дислокации термодинамически неравновесны,
1). т.е. в кристаллах их быть не должно. В
11? 2). Для малых смещений. С другой реальных кристаллах они есть всегда,
стороны, в соответствии с законом Гука, потому что равновесное состояние
найдем коэффициент k. x. ? a. Подставляя k практически недостижимо, т.к. для этого
в 1) найдем ? ? ? max при x ? b/4. Тогда. необходимо бесконечно долго охлаждать
12Если принять a ? b, то теоретическая материал при кристаллизации.
прочность материала будет определяться 31Сила, действующая на дислокацию.
формулой. Например, для Cu G ? 46000 МПа и Работа сдвига A=Pb, сила P=tF=tl1l2. Тогда
?т ? G/6 ? 7600 МПа. Экспериментально A=tl1l2b 1) Пусть f – сила, действующая на
установлено для Cu при 20?С ?т ? 1 МПа, единицу длины дислокации. Тогда P=fl1 и
т.е. разница в 7600 раз. То же самое A=fl1l2 2) Сравнивая 1) и 2), получим
установлено и для других металлов. Т.е. f=tb.
модель Френкеля не подтверждается 32Выгибание дислокации. На участке dl
экспериментально. сила F=tbdl. 1) Линейное натяжение
13Уточненные расчеты дают следующее препятствует выгибанию: Fн=2Tsindf/2,
выражение для скалывающего напряжения: sindf/2?df/2, df=dl/r. Тогда 2) Сравнивая
Имея для Cu G ? 46000 МПа и Fe G ? 80000 1) и 2) получим напряжение для выгибания
МПа, получим ?т ? G/20 ? 2300 МПа для Fe и дислокации в дугу.
4000 МПа для Fе. Эксперимент дает для Cu 33Образование дислокаций. 1. Образование
при 20?С ?т ? 1 МПа и для Fe ? 15 МПа. дислокаций при кристаллизации Винтовые
Т.о., теоретическое сопротивление сдвигу в дислокации подложки ускоряют
сотни и тысячи раз меньше, чем кристаллизацию, поскольку F1>F2, т.к.
экспериментальное. S1>S2. Винтовая дислокация
14Элементы теории дислокаций «прорастает»в кристалл. 1. 2.
Несоответствие реального поведения 342. Границы субзерен представляют собой
кристаллов при механическом нагружении стенки дислокаций, образованных вследствие
модели Френкеля означает, что существуют искривления осей дендритов при их
факторы, значительно облегчающие процесс кристаллизации.
пластической деформации и уменьшающие 353. Дислокации несоответствия
критическое напряжение сдвига ?т. В 1934 (эпитаксиальные дислокации). Aк. Aп.
г. Полани, Орован и Тейлор предположили, 364. Образование кольцевой дислокации
что такое несоответствие объясняется вследствие объединения вакансий в диск при
наличием в металлах особых дефектов - охлаждении кристалла. Вид сверху.
дислокаций. 375. Размножение дислокаций в процессе
15Если надрезать монокристалл по пластической деформации. A’. B’. A’. B’.
плоскости N до линии AB и приложить к его A’. B’. A’. B’. C. A. B. D. ? C’. D’. E.
верхней части напряжение ?, то она F. D’. C’.
сдвинется относительно нижней с 38Расчет источника Франка-Рида Чтобы АВ
образованием около AB полуплоскости. выгнуть в дугу, необходимо ?=?Gb/r, т.е.,
Говорят – образуется экстраплоскость с чем меньше r, тем больше ?. Сначала r
краем AB. Край экстраплоскости – краевая уменьшается от ? до l/2 и ? увеличивается
дислокация AB – линейный дефект от 0 до ?кр=?Gb2/l. Если принять ?=0,5, то
кристаллического строения. Макроскопически ?кр=Gb/l. Упругая деформация 2. Затем r
дислокация – это граница, отделяющая часть увеличивается от l/2 до r1 и ? для
кристалла, в которой произошел сдвиг, от выгибания дуги повышать не нужно,
части в которой сдвиг не произошел. наоборот. Пластическая деформация. A. A.
16Краевая дислокация AB t. A. A. ? B. B. B. B. r1. r=? r=l/2.
17Другое представление краевой r>l/2. l.
дислокации Если взять кристалл, разрезать, 39Например, для чистого Fe можно принять
вставить в него часть атомной плоскости G=80000 МПа, b=0,2 нм, l=1 мкм. Тогда
(либо, наоборот, убрать) и снова ?кр=Gb/l =16 МПа, что соответствует
соединить, получится дислокация. эксперименту.
18 40Взаимодействие дислокаций Напряжение
19Винтовая дислокация AB II t, смешанная вокруг винтовой дислокации ?=Gb/2?r и сила
дислокация BC^t =0-90? взаимодействия f=? b= ? Gb/2?r. r. r. b.
20Вектор Бюргерса краевой дислокации. B b.
Пластическая деформация.ppt
http://900igr.net/kartinka/fizika/plasticheskaja-deformatsija-228892.html
cсылка на страницу

Пластическая деформация

другие презентации на тему «Пластическая деформация»

«Деформация тела» - Глянцевые натяжные потолки. Скажем прямо заметить такие изменения длины практически невозможно. Появления электрического заряда (пьезоэлектрический эффект). Сдвиг. Длины. Рентгеноструктурный анализ. Механические свойства твердых тел: Резина, сталь, кости, сухожилия, человеческое тело. Тепловое расширение тел— жизненно важное явление.

«Закон Гука» - «Встык». 2. Объемный закон Гука. Объемный закон Гука. 2. Обобщенный закон Гука. Рассмотрим деформацию параллелепипеда. В нашем случае на исходных площадках: Смятие заклепки. 4. Расчет заклепочных соединений. Ранее было получено: Обобщенный закон Гука для изотропного тела. Клей. Используем обобщенный закон Гука:

«Сила упругости закон Гука» - Падают ли тела? Значение k зависит от размеров тела и материала, из которого тело изготовлено. Деформации в жизни. Закон Гука». Упругие деформации. Fупр = k · x где х – смещение, k – коэффициент пропорциональности, или коэффициент жёсткости. Почему покоятся тела, лежащие на опоре или подвешенные на нити?

«Сила упругости нити» - Сила, возникающая в теле. Тело восстанавливает свою форму. Тела, лежащие на опоре. Совокупность молекулярных сил. Знак «минус». Изменение формы и размеров пружины. Виды деформации. Деформации, которые не исчезают после прекращения внешнего воздействия. Что такое деформация. Подвесим тело на нити. Исходное положение.

«Сила упругости» - Сила упругости. Сила, возникающая при деформации тела, называется силой упругости. Занимательная информация. Таблица для запоминания формулы расчета силы упругости. Закон Гука. От чего зависит сила упругости. Ориентировочные значения модуля упругости. Определите по графикам, какое тело имеет большую жесткость.

«Сила упругости» - Причины деформации. Что называется жесткостью тела? Виды деформаций. Примеры сил упругости. Деформации в жизни. Условия возникновения силы упругости - деформация. Закон Гука для малых упругих деформаций. Виды динамометров. Вывод закона Гука. Когда справедлив закон Гука? От чего зависит сила упругости при растяжении?

Сила упругости

7 презентаций о силе упругости
Урок

Физика

134 темы
Картинки
900igr.net > Презентации по физике > Сила упругости > Пластическая деформация