Урбанизация
<<  Соотношение городского и сельского населения Городское и сельское население мира  >>
Картинок нет
Картинки из презентации «Рассмотрим соотношение (11» к уроку географии на тему «Урбанизация»

Автор: . Чтобы познакомиться с картинкой полного размера, нажмите на её эскиз. Чтобы можно было использовать все картинки для урока географии, скачайте бесплатно презентацию «Рассмотрим соотношение (11.ppt» со всеми картинками в zip-архиве размером 142 КБ.

Рассмотрим соотношение (11

содержание презентации «Рассмотрим соотношение (11.ppt»
Сл Текст Сл Текст
1Рассмотрим соотношение (11.9.2), 12переходит в энергию беспорядочного
полученное для цикла Карно где Т1 – (теплового) движения молекул. Поэтому для
температура нагревателя, Q1 – тепло, необратимых процессов Объединяя результаты
полученное газом от нагревателя, Т2 – для обратимых и необратимых процессов,
температура холодильника, Q2? – тепло, протекающих в неизолированной системе,
отданное газом холодильнику, Т1 > Т2. можем записать неравенство Клаузиуса
Перепишем это соотношение в виде (11.10.5).
(11.10.1). 11.10 Энтропия. 2-е начало 1311.11 Изменение энтропии в
термодинамики. неадиабатических процессах идеального
2Формулу (11.10.1) можно рассматривать газа. В неадиабатических процессах между
как интеграл по замкнутому циклу Карно идеальным газом и внешними телами
(11.10.2) Отношение называется приведенным происходит обмен теплотой. Эти процессы
количеством теплоты. Следовательно, являются обратимыми, поэтому для их
приведенное количество теплоты в цикле описания можно использовать формулу
Карно равно нулю. (11.10.3), связывающую теплоту и энтропию.
3Любой круговой процесс можно Для малого участка процесса теплота,
рассматривать как комбинацию циклов Карно. переданная газу внешними телами, равна С
Поэтому интеграл (11.10.2) равен нулю для другой стороны, согласно первому началу
любого замкнутого контура и не зависит от термодинамики, эту теплоту можно
пути интегрирования. Отсюда следует, что представить в виде.
приведенное количество теплоты является 14Поэтому изменение энтропии на конечном
полным дифференциалом некоторой функции, участке процесса между состояниями 1 и 2
которая определяется только состоянием равно интегралу (11.11.1).
системы и не зависит от способа, которым 15Отсюда следует, что 1 ) при
система пришла в это состояние. изотермическом процессе ( Т2 = Т1 ) 2 )
4Обозначим его как (11.10.3) где при изохорическом процессе ( V2 = V1 ) 3 )
функция S называется энтропией. Понятие при изобарическом процессе ( p2 = p1 , ).
энтропии ввел Клаузиус в 1865 г. Энтропия 16Если при плавлении или испарении
есть функция состояния, приращение которой давление не меняется, то как показывает
в ходе обратимого процесса равно отношению опыт, в таких процессах у большинства
количества полученной системой теплоты к веществ температура тоже остается
температуре теплоотдающего тела. Формула постоянной. Поэтому изменение удельной
(11.10.3) справедлива только для обратимых энтропии (для единицы массы вещества) в
процессов. ходе плавления равно (11.12.1) где qпл –
5Выражение dS является полным удельная теплота плавления. 11.12
дифференциалом, тогда как его числитель - Изменение энтропии при плавлении и
переданная теплота d?Q не является полным испарении.
дифференциалом, она становится им лишь 17Аналогично, изменение удельной
после деления на температуру Т. Энтропия энтропии в ходе кипения (испарения) равно
обладает свойством аддитивности: то есть (11.12.2) где qкип – удельная теплота
энтропия системы тел равна сумме энтропий кипения.
этих тел. 18При заданных макроскопических
6Если процесс не замкнутый, то при параметрах (р,V,T) макросистема может
переходе из начального состояния 1 в находиться в разных микросостояниях,
конечное состояние 2 энтропия системы отличающихся друг от друга разными
изменяется на величину Данное изменение значениями координат и скоростей частиц.
энтропии не зависит от вида процесса, с Эти микросостояния системы постоянно
помощью которого система перешла из меняются. Предполагается, что все
состояния 1 в состояние 2, а зависит лишь микросостояния равновероятны – это
от начального и конечного состояний. утверждение называется эргодической
Поэтому энтропия определена лишь с гипотезой. Введем в рассмотрение
точностью до произвольной постоянной и термодинамическую вероятность
физический смысл имеет не сама энтропия, а макросостояния, пропорциональную числу
ее изменение. Произвольную постоянную микросостояний, в которых система может
принято полагать равной нулю. находиться. Это число называется
7Для изолированной (замкнутой) системы, статистическим весом макросостояния ?. 12
не обменивающейся теплом с окружающими Физический смысл энтропии.
телами Если при этом процесс, совершаемый 19Установим свойства статистического
замкнутой системой обратимый, то к нему веса ?. Разобьем макросистему на 2
можно применить формулу (11.10.3), из подсистемы, которые можно считать
которой следует , и значит то есть невзаимодействующими. Пусть эти подсистемы
энтропия изолированной системы в обратимом находятся в своих макроскопических
процессе не меняется. состояниях со статистическими весами ?1 и
8Если же изолированная система ?2. Поскольку взаимодействие между
совершает необратимый процесс, то ее подсистемами отсутствует, то каждое
энтропия всегда возрастает Объединяя микросостояние одной подсистемы может
результаты для обратимого и необратимого возникать одновременно с каждым
процессов, получаем неравенство Клаузиуса микросостоянием другой подсистемы. Это
для изолированной системы (11.10.4) значит, что состояния двух подсистем
Энтропия изолированной системы либо статистически независимы друг от друга.
возрастает (для необратимых процессов), Поэтому, согласно теореме об умножении
либо остается неизменной (для обратимых вероятностей, статистический вес составной
процессов) – это закон возрастания системы можно записать как ? = ?1·?2
энтропии или второе начало термодинамики. (12.1).
9Все реальные процессы необратимы, 20Следовательно, статистический вес
поэтому они протекают так, что энтропия макросистемы не является аддитивной
замкнутой системы возрастает. Второе величиной. Возьмем логарифм от выражения
начало термодинамики указывает направление (12.1) ln? = ln ?1 + ln ?2 (12.2) Значит,
протекания термодинамических процессов в аддитивной величиной является логарифм
изолированной системе. Из всех возможных, статистического веса. Энтропия тоже
разрешенных первым началом термодинамики обладает свойством аддитивности, поэтому
процессов реализуются лишь такие процессы, она должна быть пропорциональна
при которых энтропия увеличивается. статистическому весу ? .
Энтропия изолированной системы достигает 21Коэффициент пропорциональности между
своего максимального значения в энтропией и статистическим весом равен
равновесном состоянии. постоянной Больцмана к (12.3) Эта формула
10Другие, эквивалентные формулировки 2 – говорит о том, что энтропия является мерой
го начала термодинамики : Клаузиус : беспорядка – чем больше число
невозможен самопроизвольный переход тепла микросостояний у данного макросостояния,
от менее нагретого тела к более нагретому тем больше вероятность его реализации, тем
телу Кельвин : невозможен процесс больше энтропия системы.
единственным результатом которого было бы 22В замкнутой системе при необратимых
превращение тепла целиком в работу. процессах энтропия растет за счет перехода
Другими словами – невозможен тепловой системы из менее вероятных состояний в
двигатель 2- го рода с КПД ? = 1 более вероятные состояния, имеющих больший
Увеличение энтропии отличает будущее от статистический вес. В равновесном
настоящего, поэтому существует стрела состоянии энтропия изолированной системы
времени (Эддингтон). имеет максимально возможное значение,
11Для неизолированной системы (как в которое с течением времени не меняется.
тепловом двигателе) изменение энтропии при Для неизолированной системы передача
обратимом процессе также равно Знак теплоты от внешних тел приводит к усилению
изменения энтропии dS определяется знаком хаотического движения молекул, что
переданного системе тепла d?Q. Энтропия увеличивает степень беспорядка и энтропию
возрастает, если d?Q > 0 , и убывает, системы.
если d?Q < 0 . 23При Т ? 0 число микросостояний
12При необратимом процессе энтропия уменьшается до 1 , а энтропия стремится к
неизолированной системы получает 0 (12.4) Это теорема Нернста или третье
дополнительное приращение. Например, при начало термодинамики – энтропия всех тел в
трении это происходит за счет того, что состоянии равновесия стремится к нулю при
энергия упорядоченного движения тела Т ? 0 .
Рассмотрим соотношение (11.ppt
http://900igr.net/kartinka/geografija/rassmotrim-sootnoshenie-11-208947.html
cсылка на страницу

Рассмотрим соотношение (11

другие презентации на тему «Рассмотрим соотношение (11»

«Городское население» - Европа Азия Африка Северная Америка Латинская Америка Австралия и Океания. Манила 10,7 Джакарта 13,2 19. Рио-де-Жанейро 11,5 Сан-Пауло 18,3 14. Урбанизация некоторых стран: Карачи 11,6 Нью-Йорк 18,7 13. Два государства Европы с минимальной урбанизацией: Москва 10,7 Дакка 12,4. Государства, в которых столица не является крупнейшим городом своей страны:

«Жизнь в селе и в городе» - Отчуждение людей. Пригородные зоны. Основные понятия. Восточный и греческий города. Где же лучше жить современному человеку. Признаки города и села. Малые города. Место в развитии цивилизации. Город и урбанизация. Эволюция города. Критерии. Сохранение традиционных занятий населения. Обществознание.

«Сельское население» - Показатель смертности сельского населения на 33,8% выше, чем городского населения. Показатели смертности городского и сельского населения в ряде субъектов рф (2005 – 2009 гг.). 2005 год МУЖЧИН – 58,87 ЖЕНЩИН – 72,39. Министр здравоохранения и социального развития Российской Федерации Т.А. Голикова. Смертность сельского населения республики чувашия на 11,8% выше, чем по россиии в целом.

«Темпы урбанизации» - Качество жизни в некоторых городах мира. Переселение из села в город. Город. Первые города в мире. Особенности городского образа жизни. Крупнейшие мегаполисы мира. Принудительное выселение граждан. Темпы и уровни. Мегалополис. Иммиграция. Количество трудовых мигрантов. Бостон. Этапы урбанизации . Уровень урбанизации.

«Городское и сельское население» - Крупнейшие агломерации:Токио, Иокогама, Тиба, Осака, Кобе, Киото, Нагоя. Рассмотришь экологические проблемы современных городов. В городах проживает 47% населения Земли. В странах кочевого скотоводства постоянные поселения отсутствуют. Большинство городов - многофункциональны. Какой показатель, кроме численности населения, еще учитывается?

«Урбанизация» - Крупнейшие агломерации мира. Городские агломерации. Современные процессы роста. Рост численности городов. Размещение населения. Рост населения. Этажность застройки. Быстрые темпы роста городского населения. Урбанизация. Уровни и темпы урбанизации. Максимальные показатели. Темпы урбанизации. Уровень городской численности.

Урбанизация

11 презентаций об урбанизации
Урок

География

196 тем
Картинки
900igr.net > Презентации по географии > Урбанизация > Рассмотрим соотношение (11