Магнитные свойства вещества

Вещество Скачать презентацию
<< Магнитные свойства		Материалы >>

Магнитные свойства вещества	Магнитные моменты электронов и атомов	Магнитные моменты электронов и атомов	Магнитные моменты электронов и атомов	Магнитные моменты электронов и атомов
Магнитные моменты электронов и атомов				Магнитные моменты электронов и атомов
Магнитные моменты электронов и атомов	Магнитные моменты электронов и атомов	Магнитные моменты электронов и атомов	Магнитные моменты электронов и атомов	Магнитные моменты электронов и атомов
Магнитные моменты электронов и атомов	Атом в магнитном поле	Атом в магнитном поле	Атом в магнитном поле	Атом в магнитном поле
Атом в магнитном поле	Атом в магнитном поле	Атом в магнитном поле	Магнитное поле в веществе	Магнитное поле в веществе
Магнитное поле в веществе	Магнитное поле в веществе	Магнитное поле в веществе	Магнитное поле в веществе	Магнитное поле в веществе
Магнитное поле в веществе	Магнитное поле в веществе	Магнитное поле в веществе	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле
Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле	Ферромагнетики
Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики
Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики
Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики
Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики
Ферромагнетики	Ферромагнетики	Ферромагнетики	Контрольные вопросы

Картинки из презентации «Магнитные свойства вещества» к уроку химии на тему «Вещество»

Автор: Владимир Иванович. Чтобы познакомиться с картинкой полного размера, нажмите на её эскиз. Чтобы можно было использовать все картинки для урока химии, скачайте бесплатно презентацию «Магнитные свойства вещества.ppt» со всеми картинками в zip-архиве размером 328 КБ.

Скачать презентацию

Магнитные свойства вещества

содержание презентации «Магнитные свойства вещества.ppt»

Сл	Текст	Сл	Текст
1	Магнитные свойства вещества. 1. Магнитные моменты электронов	28	моменты всех электронов атома взаимно скомпенсированы (например
	и атомов 2. Атом в магнитном поле 3. Диамагнетики и	28	инертные газы, водород, азот, NaCl и др.).
	парамагнетики в магнитном поле 4. Магнитное поле в веществе 5.	29	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле. При внесении
	Ферромагнетики.		диамагнитного вещества в магнитное поле его атомы приобретают
2	Магнитные моменты электронов и атомов. Различные среды при		наведенные магнитные моменты. В пределах малого объема ?V
	рассмотрении их магнитных свойств называют магнетиками. Все		изотропного диамагнетика наведенные магнитные моменты всех
	вещества в той или иной мере взаимодействуют с магнитным полем.		атомов одинаковы и направлены противоположно вектору . Вектор
	У некоторых материалов магнитные свойства сохраняются и в		намагниченности диамагнетика равен.
	отсутствие внешнего магнитного поля. Намагничивание материалов	30	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле. Для всех
	происходит за счет токов, циркулирующих внутри атомов – вращения		диамагнетиков Таким образом, вектор магнитной индукции
	электронов и движения их в атоме. Поэтому намагничивание		собственного магнитного поля, создаваемого диамагнетиком при его
	вещества следует описывать при помощи реальных атомных токов,		намагничивании во внешнем поле направлен в сторону,
	называемых «амперовскими» токами.		противоположную . (В отличии от диэлектрика в электрическом
3	Магнитные моменты электронов и атомов. В отсутствие внешнего		поле). У диамагнетиков.
	магнитного поля магнитные моменты атомов вещества ориентированы	31	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле. Парамагнетизм
	обычно беспорядочно, так что создаваемые ими магнитные поля		(от греч. para – возле, рядом и магнетизм) ? свойство веществ во
	компенсируют друг друга. При наложении внешнего магнитного поля		внешнем магнитном поле намагничиваться в направлении этого поля,
	атомы стремятся сориентироваться своими магнитными моментами по		поэтому внутри парамагнетика к действию внешнего поля
	направлению внешнего магнитного поля, и тогда компенсация		прибавляется действие наведенного внутреннего поля.
	магнитных моментов нарушается, тело приобретает магнитные		Парамагнетиками называются вещества, атомы которых имеют в
	свойства – намагничивается.		отсутствии внешнего магнитного поля, отличный от нуля магнитный
4	Магнитные моменты электронов и атомов. Большинство тел		момент . Эти вещества намагничиваются в направлении вектора.
	намагничивается очень слабо и величина индукции магнитного поля	32	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле. В отсутствии
	B в таких веществах мало отличается от величины индукции		внешнего магнитного поля намагниченность парамагнетика , так как
	магнитного поля в вакууме . Если магнитное поле слабо		векторы разных атомов ориентированы беспорядочно. При внесении
	усиливается в веществе, то такое вещество называется		парамагнетика во внешнее магнитное поле, происходит
	парамагнетиком. если ослабевает, то это диамагнетик. Но есть		преимущественная ориентация собственных магнитных моментов
	вещества, обладающие сильными магнитными свойствами. Такие		атомов по направлению поля, так что парамагнетик
	вещества называются ферромагнетиками.		намагничивается. Значения для парамагнетиков положительны ( ) и
5	Магнитные моменты электронов и атомов. Эти вещества способны		находятся в пределах , то есть, примерно как и у диамагнетиков.
	сохранять магнитные свойства и в отсутствие внешнего магнитного	33	Ферромагнетики. К ферромагнетикам (ferrum – железо)
	поля, представляя собой постоянные магниты. Все тела при		относятся вещества, магнитная восприимчивость которых
	внесении их во внешнее магнитное поле намагничиваются в той или		положительна и достигает значений . Намагниченность и магнитная
	иной степени, т.е. создают собственное магнитное поле, которое		индукция ферромагнетиков растут с увеличением напряженности
	накладывается на внешнее магнитное поле.		магнитного поля нелинейно, и в полях намагниченность
6	Магнитные моменты электронов и атомов. Магнитные свойства		ферромагнетиков достигает предельного значения , а вектор
	вещества определяются магнитными свойствами электронов и атомов.		магнитной индукции растет линейно с :
	Магнетики состоят из атомов, которые в свою очередь состоят из	34	Ферромагнетики. Ферромагнитные свойства материалов
	положительных ядер и, условно говоря, вращающихся вокруг них		проявляются только у веществ в твердом состоянии, атомы которых
	электронов.		обладают постоянным спиновым или орбитальным магнитным моментом,
7	Магнитные моменты электронов и атомов. Электрон, движущийся		в частности у атомов с недостроенными внутренними электронными
	по орбите в атоме эквивалентен замкнутому контуру с орбитальным		оболочками. Типичными ферромагнетиками являются переходные
	током где е – заряд электрона, ? – частота его вращения по		металлы. В ферромагнетиках происходит резкое усиление внешних
	орбите. Орбитальному току соответствует орбитальный магнитный		магнитных полей. Причем для ферромагнетиков сложным образом
	момент электрона. Где S- площадь орбиты электрона, - единичный		зависит от величины магнитного поля. Типичными ферромагнетиками
	вектор нормали к S.		являются Fe, Co, Ni, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm, а также соединения
8	Магнитные моменты электронов и атомов. На рисунке показано		ферромагнитных материалов с неферромагнитными.
8	направление орбитального магнитного момента электрона.	35	Ферромагнетики. Существенным отличием ферромагнетиков от
9	Магнитные моменты электронов и атомов. Электрон, движущийся		диа- и парамагнетиков является наличие у ферромагнетиков
	по орбите имеет орбитальный момент импульса , который имеет		самопроизвольной (спонтанной) намагниченности в отсутствие
	противоположное направление по отношению к и связан с ним		внешнего магнитного поля. Наличие у ферромагнетиков
	соотношением Здесь, коэффициент пропорциональности ? называется		самопроизвольного магнитного момента в отсутствие внешнего
	гиромагнитным отношением орбитальных моментов и равен где m –		магнитного поля означает, что электронные спины и магнитные
	масса электрона.		моменты атомных носителей магнетизма ориентированы в веществе
10	Магнитные моменты электронов и атомов. Кроме того, электрон		упорядоченным образом.
	обладает собственным моментом импульса , который называется	36	Ферромагнетики. Ферромагнетики это вещества, обладающие
	спином электрона Спину электрона соответствует спиновый		самопроизвольной намагниченностью, которая сильно изменяется под
	магнитный момент электрона , направленный в противоположную		влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации,
	сторону: Величину называют гиромагнитным отношением спиновых		температуры. Ферромагнетики, в отличие от слабо магнитных диа- и
	моментов.		парамагнетиков, являются сильно магнитными веществами:
11	Магнитные моменты электронов и атомов. Проекция спинового		внутреннее магнитное поле в них может в сотни раз превосходить
	магнитного момента электрона на направление вектора индукции		внешнее поле.
	магнитного поля может принимать только одно из следующих двух	37	Ферромагнетики. Основные отличия магнитных свойств
	значений: где – квантовый магнитный момент электрона – магнетон		ферромагнетиков. 1) Нелинейная зависимость намагниченности от
	Бора. Орбитальным магнитным моментом атома называется		напряженности магнитного поля Н (рисунок) . Как видно из рисунка
	геометрическая сумма орбитальных магнитных моментов всех		при наблюдается магнитное насыщение.
	электронов атома.	38	Ферромагнетики. 2) При зависимость магнитной индукции В от Н
12	Магнитные моменты электронов и атомов. где Z – число всех	38	нелинейная, а при – линейна.
	электронов в атоме – порядковый номер элемента в периодической	39	Ферромагнетики. Зависимость относительной магнитной
	системе Менделеева. Орбитальным моментом импульса L атома		проницаемости от Н имеет сложный характер (рисунок), причем
	называется геометрическая сумма моментов импульса всех		максимальные значения ? очень велики( ).
	электронов атома:	40	Ферромагнетики. 4) У каждого ферромагнетика имеется такая
13	Атом в магнитном поле. При внесении атома в магнитное поле с		температура называемая точкой Кюри ( ), выше которой это
	индукцией на электрон, движущийся по орбите эквивалентной		вещество теряет свои особые магнитные свойства. Наличие
	замкнутому контуру с током, действует момент сил При этом		температуры Кюри связано с разрушением при упорядоченного
	изменяется орбитальный момент импульса электрона:		состояния в магнитной подсистеме кристалла – параллельной
14	Атом в магнитном поле. Аналогично изменяется вектор		ориентации магнитных моментов. Для никеля температура Кюри равна
	орбитального магнитного момента электрона Из этого следует, что		360 ?С.
	векторы и , и сама орбита прецессирует вокруг направления	41	Ферромагнетики. 5) Существование магнитного гистерезиса. На
	вектора . На рисунке показано прецессионное движение электрона и		рисунке показана петля гистерезиса – график зависимости
	его орбитального магнитного момента, а также дополнительное		намагниченности вещества от напряженности магнитного поля Н.
	(прецессионное) движение электрона.	42	Ферромагнетики. Намагниченность при называется
15	Атом в магнитном поле.		намагниченность насыщения. Намагниченность при называется
16	Атом в магнитном поле. Эта прецессия называется Ларморовской		остаточной намагниченностью (что необходимо для создания
	прецессией. Угловая скорость этой прецессии зависит только от		постоянных магнитов). Напряженность магнитного поля, полностью
	индукции магнитного поля и совпадает с ней по направлению.		размагниченного ферромагнетика, называется коэрцитивной силой.
	Теорема Лармора: единственным результатом влияния магнитного		Она характеризует способность ферромагнетика сохранять
	поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и		намагниченное состояние.
	вектора – орбитального магнитного момента электрона с угловой	43	Ферромагнетики. Большой коэрцитивной силой (широкой петлей
	скоростью вокруг оси, проходящей через ядро атома параллельно		гистерезиса) обладают магнитотвердые материалы. Малую
	вектору индукции магнитного поля.		коэрцитивную силу имеют магнитомягкие материалы. Измерение
17	Атом в магнитном поле. Прецессия орбиты электрона в атоме		гиромагнитного отношения для ферромагнетиков показали, что
	приводит к появлению дополнительного орбитального тока,		элементарными носителями магнетизма в них являются спиновые
	направленного противоположно току I и соответствующего ему		магнитные моменты электронов. Самопроизвольно при
	наведенного орбитального магнитного момента.		намагничиваются лишь очень маленькие монокристаллы
18	Атом в магнитном поле. Где – площадь проекции орбиты		ферромагнитных материалов, например никеля или железа.
	электрона на плоскость, перпендикулярную вектору . Знак минус	44	Ферромагнетики. Для того чтобы постоянными магнитными
	говорит, что противоположен вектору . Тогда общий орбитальный		свойствами – постоянным магнитом стал большой кусок железа,
	момент атома равен:		необходимо его намагнитить, т.е. поместить в сильное магнитное
19	Магнитное поле в веществе. При изучении магнитного поля в		поле, а затем это поле убрать. Оказывается, что при большой
	веществе различают два типа токов – макротоки и микротоки.		исходный кусок железа разбит на множество очень маленьких ( ),
	Макротоками называются токи проводимости и конвекционные токи,		полностью намагниченных областей – доменов. Векторы
	связанные с движением заряженных макроскопических тел.		намагниченности доменов в отсутствие внешнего магнитного поля
	Микротоками (молекулярными токами) называют токи, обусловленные		ориентированы таким образом, что полный магнитный момент
	движением электронов в атомах, молекулах и ионах. Магнитное поле		ферромагнитного материала равен нулю.
	в веществе является суперпозицией двух полей: внешнего	45	Ферромагнетики. Если бы в отсутствие поля кристалл железа
	магнитного поля, создаваемого макротоками и внутреннего или		был бы единым доменом, то это привело бы к возникновению
	собственного, магнитного поля, создаваемого микротоками.		значительного внешнего магнитного поля, содержащего значительную
20	Магнитное поле в веществе. Характеризует магнитное поле в		энергию (рисунок 6.11, a). Разбиваясь на домены, ферромагнитный
	веществе вектор , равный геометрической сумме и магнитных полей:		кристалл уменьшает энергию магнитного поля. При этом, разбиваясь
	Количественной характеристикой намагниченного состояния вещества		на косоугольные области (рисунок 6.11, г), можно легко получить
	служит векторная величина – намагниченность , равная отношению		состояние ферромагнитного кристалла, из которого магнитное поле
	магнитного момента малого объема вещества к величине этого		вообще не выходит.
	объема:	46	Ферромагнетики. В целом в монокристалле реализуется такое
21	Магнитное поле в веществе. Для того чтобы связать вектор		разбиение на доменные структуры, которое соответствует минимуму
	намагниченности среды с током , рассмотрим равномерно		свободной энергии ферромагнетика. Если поместить ферромагнетик,
	намагниченный параллельно оси цилиндрический стержень длиной h и		разбитый на домены, во внешнее магнитное поле, то в нем
	поперечным сечением S (рисунок ). Равномерная намагниченность		начинается движение доменных стенок. Они перемещаются таким
	означает, что плотность атомных циркулирующих токов внутри		образом, чтобы областей с ориентацией вектора намагниченности по
	материала повсюду постоянна.		полю стало больше, чем областей с противоположной ориентацией
22	Магнитное поле в веществе. Каждый атомный ток в плоскости		(рисунок 6.11, б, в, г). Такое движение доменных стенок понижает
	сечения стержня, перпендикулярной его оси, представляет		энергию ферромагнетика во внешнем магнитном поле.
	микроскопический кружок, причем все микротоки текут в одном	47	Ферромагнетики. По мере нарастания магнитного поля весь
	направлении – против часовой стрелки. В местах соприкосновения		кристалл превращается в один большой домен с магнитным моментом,
	отдельных атомов и молекул молекулярные токи противоположно		ориентированным по полю (рисунок ). В реальном куске железа
	направлены и компенсируют друг друга. Нескомпенсированными		содержится огромное число мелких кристалликов с различной
	остаются лишь токи, текущие вблизи поверхности материала,		ориентацией, в каждом из которых имеется несколько доменов.
	создавая на поверхности материала некоторый микроток ,		Ферромагнитные материалы играют огромную роль в самых различных
	возбуждающий во внешнем пространстве магнитное поле, равное		областях современной техники.
	полю, созданному всеми молекулярными токами.	48	Ферромагнетики.
23	Магнитное поле в веществе. Закон полного тока для магнитного	49	Ферромагнетики. Широкое распространение в радиотехнике,
	поля в вакууме можно обобщить на случай магнитного поля в		особенно в высокочастотной радиотехнике получили ферриты –
	веществе: где и – алгебраическая сумма макро- и микротоков		ферромагнитные неметаллические материалы – соединения окиси
	сквозь поверхность, натянутую на замкнутый контур L. Вклад в		железа с окислами других металлов. Ферриты сочетают
	дают только те молекулярные токи, которые нанизаны на замкнутый		ферромагнитные и полупроводниковые свойства, именно с этим
	контур L.		связано их применение как магнитных материалов в
24	Магнитное поле в веществе. Алгебраическая сумма сил		радиоэлектронике и вычислительной технике. Ферриты обладают
	микротоков связана с циркуляцией вектора намагниченности		высоким значениями намагниченности и температурами Кюри.
	соотношением тогда закон полного тока можно записать в виде	50	Ферромагнетики. В реальном куске железа содержится огромное
	Вектор называется напряженностью магнитного поля.		число мелких кристалликов с различной ориентацией, в каждом из
25	Магнитное поле в веществе. Таким образом, закон полного тока		которых имеется несколько доменов. Ферромагнитные материалы
	для магнитного поля в веществе утверждает, что циркуляция		играют огромную роль в самых различных областях современной
	вектора напряженности магнитного поля вдоль произвольного		техники. Магнитомягкие материалы используются в электротехнике
	замкнутого контура L равна алгебраической сумме макротоков		при изготовлении трансформаторов, электромоторов, генераторов, в
	сквозь поверхность натянутую на этот контур: Намагниченность		слаботочной технике связи и радиотехнике; магнитожесткие
	изотропной среды с напряженностью связаны соотношением:		материалы применяют при изготовлении постоянных магнитов.
26	Магнитное поле в веществе. где – коэффициент	51	Ферромагнетики. Магнитные материалы широко используются в
	пропорциональности, характеризующий магнитные свойства вещества		традиционной технологии записи информации в винчестере..
	и называемый магнитной восприимчивостью среды. Он связан с		Магнитное вещество 2 нанесено тонким слоем на основу твердого
	магнитной проницаемостью соотношением :		диска 3. Каждый бит информации представлен группой магнитных
27	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле.		доменов (в идеальном случае – одним доменом). Для
	Микроскопические плотности токов в намагниченном веществе		перемагничивания домена (изменения направления вектора его
	чрезвычайно сложны и сильно изменяются даже в пределах одного		намагниченности) используется поле записывающей головки 4 (5 –
	атома. Но во многих практических задачах столь детальное		считывающая головка). Энергия, необходимая для записи, зависит
	описание является излишним, и нас интересуют средние магнитные		от объема домена и наличия дополнительных стабилизирующих слоев,
	поля, созданные большим числом атомов. Как мы уже говорили,		препятствующих самопроизвольной потере информации. При этом
	магнетики можно разделить на три основные группы: диамагнетики,		используется запись на вертикально ориентированные домены и
	парамагнетики и ферромагнетики.		достигается плотность записи до .
28	Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле. Диамагнетизм	52	Контрольные вопросы. Магнитный момент электрона и атома Атом
	(от греч. dia – расхождение и магнетизм) ? свойство веществ		во внешнем магнитном поле. Прецессия электронной орбиты во
	намагничиваться навстречу приложенному магнитному полю.		внешнем магнитном поле. Теорема Лармора. Объяснение
	Диамагнетиками называются вещества, магнитные моменты атомов		диамагнетизма. Почему все вещества обладают диамагнитными
	которых в отсутствии внешнего поля равны нулю, т.к. магнитные		свойствами Объяснение парамагнетизма.
«Магнитные свойства вещества» \| Магнитные свойства вещества.ppt

http://900igr.net/kartinki/khimija/Magnitnye-svojstva-veschestva/Magnitnye-svojstva-veschestva.html

cсылка на страницу

Вещество

другие презентации о веществе

«Идеальный газ» - Почему? 5. Чему равна универсальная газовая постоянная? Вопросы. Назовите условия, при которых газ можно считать идеальным? Ответить на вопросы. Что называется концентрацией? «Посев научный взойдет для жатвы народной!» (Дмитрий Иванович Менделеев). Микропараметры : m, d, v, E, В 1820–30 работал в Петербурге в институте инженеров путей сообщения.

«Чистые вещества и смеси» - 2. Составьте химические формулы соединений: Что такое смесь? Фосфат кальция. Способы разделения смесей. Цели урока: Выяснить, какое вещество считают чистым. 3. Смесью не является: Водопроводная вода Углекислый газ медь. Морская вода Молоко Кислород. Алюминий Азот Воздух. Выпаривание. Соляная кислота.

«Кристаллические и аморфные тела» - Кристаллы имеют температуру плавления, аморфные тела – интервал температур (текучесть). Кристаллическое Аморфное. Группа 3. Оборудование: кристаллы поваренной соли, медного купороса, фотографии кристаллов. Кристаллическая решетка. Наличие постоянной температуры плавления. Оборудование: лупа, коллекция минералов и горных пород, коллекция металлов.

«Значение растворов» - Растворы в кулинарии. H2O – растворитель. Мармелад. Вода в химическом процессе. Н2О – реагент Na2O + H2O = 2NaOH. Материалы к уроку «Значение растворов». Маринад. Рассол. Растворы в природе. Значение растворов. Геологическая роль воды. Автор: учитель СОШ № 4 Чурбакова Елена Васильевна. Кисель. Органические растворители.

«Магнитные свойства вещества» - Намагниченность при называется остаточной намагниченностью (что необходимо для создания постоянных магнитов). Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков. 1) Нелинейная зависимость намагниченности от напряженности магнитного поля Н (рисунок) . Причем для ферромагнетиков сложным образом зависит от величины магнитного поля.

«Массовая доля вещества» - Молярный объем – объем одного моля вещества. Относительная плотность : Dн2 (х) = М(х) / М (Н2) ; Dвозд.(х) = М(х) / 29. Некоторые физико-химические величины, используемые при решении задач по химии. Молярная концентрация : с (в-ва) = n(в-ва) / Vсистемы в моль/л. Обозначается w. Рассчитывается в долях или процентах.

Урок