Кредит
<<  Изменения в кредитных программах Сбербанка России НОВЫЕ ВНЕДРЕНИЯ Визуализация данных сетей станций GPS  >>
О теоретической интерпретации данных RHIC
О теоретической интерпретации данных RHIC
Содержание:
Содержание:
Введение
Введение
Фазовая диаграмма КХД
Фазовая диаграмма КХД
Столкновения тяжелых ионов и КГП
Столкновения тяжелых ионов и КГП
Столкновения тяжелых ионов и КГП
Столкновения тяжелых ионов и КГП
Большая длина когерентности (время) адронных флуктуаций
Большая длина когерентности (время) адронных флуктуаций
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
«Насыщение» партонов при х
«Насыщение» партонов при х
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях
Пространственно-временная картина взаимодействия ядер
Пространственно-временная картина взаимодействия ядер
Ядерное экранирование кварков и глюонов
Ядерное экранирование кварков и глюонов
Вклад второго перерассеяния
Вклад второго перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Многократные перерассеяния
Дифракционное рождение в
Дифракционное рождение в
Диффракционное рождение в
Диффракционное рождение в
Распределения кварков и глюонов в помероне
Распределения кварков и глюонов в помероне
Сравнение с экспериментом (NMC)
Сравнение с экспериментом (NMC)
Сравнение с экспериментом (E665)
Сравнение с экспериментом (E665)
Экранирование для глюонов
Экранирование для глюонов
Инклюзивные спектры и плотности частиц
Инклюзивные спектры и плотности частиц
Плотности частиц, рождённых в ядро - ядерных столкновениях
Плотности частиц, рождённых в ядро - ядерных столкновениях
Вычисление эффектов, связанных с экранированием мягких партонов
Вычисление эффектов, связанных с экранированием мягких партонов
Зависимость подавления от энергии и прицельного параметра
Зависимость подавления от энергии и прицельного параметра
Экранирование партонов и данные RHIC
Экранирование партонов и данные RHIC
Ядерные эффекты при больших pT
Ядерные эффекты при больших pT
Подавление выходов
Подавление выходов
Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT
Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT
Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT
Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Рождение частиц в области фрагментации нуклона
Анизотропные потоки
Анизотропные потоки
Эллиптический поток
Эллиптический поток
Эллиптический поток
Эллиптический поток
Проблемы ГМ
Проблемы ГМ
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Модели эллиптического потока
Рождение J/
Рождение J/
Изменение картины взаимодействия при рождении J/
Изменение картины взаимодействия при рождении J/
Рождение J/
Рождение J/
Ядерные эффекты для J/
Ядерные эффекты для J/
Ядерные эффекты для J/
Ядерные эффекты для J/
Рождение J/
Рождение J/
J/Y and Y
J/Y and Y
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/
Заключение
Заключение
Заключение
Заключение
Заключение
Заключение

Презентация: «О теоретической интерпретации данных RHIC». Автор: Kaydalov. Файл: «О теоретической интерпретации данных RHIC.ppt». Размер zip-архива: 1841 КБ.

О теоретической интерпретации данных RHIC

содержание презентации «О теоретической интерпретации данных RHIC.ppt»
СлайдТекст
1 О теоретической интерпретации данных RHIC

О теоретической интерпретации данных RHIC

А.Б. Кайдалов

2 Содержание:

Содержание:

Введение. Ядерное экранирование кварков и глюонов. Инклюзивные спектры в ядерных взаимодействиях. Анизотропные потоки. Рождение J/?–мезонов. Заключение.

3 Введение

Введение

Наличие фазового перехода конфайнмент – деконфайнмент в КХД. Фазовая диаграмма. Столкновения тяжелых ионов при высоких энергиях – способ изучения адронной материи в экстремальных условиях при температуре Т > Tc в фазе деконфайнмента : кварк-глюонной плазмы (КГП).

4 Фазовая диаграмма КХД

Фазовая диаграмма КХД

5 Столкновения тяжелых ионов и КГП

Столкновения тяжелых ионов и КГП

В последние годы (в основном благодаря данным RHIC ) представления о КГП изменились. Если раньше КГП рассматривалась как газ кварков и глюонов, то сейчас - как (почти идеальная) жидкость,КГПс (QGPs). Сильное взаимодействие между кварками и глюонами является естественным при Т ~ 200 Мэв ~ ?QCD. Важная роль непертурбативных эффектов

6 Столкновения тяжелых ионов и КГП

Столкновения тяжелых ионов и КГП

При исследовании ядро-ядерных взаимодействий возникает ряд важных вопросов: а) Каковы адекватные степени свободы? б) Какова пространственно-временная картина? в) Кварк-глюонная структура сталкивающихся ядер. г) Достигается ли равновесие в процессе? д) Сколько времени существует КГП? е) Характерные сигналы КГП?

7 Большая длина когерентности (время) адронных флуктуаций

Большая длина когерентности (время) адронных флуктуаций

t ~ 2p/(M?-m?) При высоких энергиях адронные (ядерные) флуктуации «приготавливаются» задолго до взаимодействия. Какова структура фоковских состояний адронов (ядер) в СБИ? Важную роль играют медленные партоны с долей импульса x << 1/mN RA.

Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях.

8 Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях

Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях

Медленные партоны разных нуклонов ядра (с близкими прицельными параметрами) перекрываются и взаимодействуют. В результате их плотность уменьшается и в пределе сверхвысоких энергий (или при А ??) возникает «насыщение». Расчеты глюонной компоненты ядер в пределе «насыщения» проводились на основе теории возмущений КХД. ”Color glass condensate” (CGC) L.McLerran et al

9 «Насыщение» партонов при х

«Насыщение» партонов при х

0

Граница Qs(х) где наступает «насыщение» зависит от А.

10 Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях

Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях

Пространственно-временная картина hA (AB) –взаимодействий изменяется при энергии Ec когда lcoh ~ ?t ~ RA. Для типичных взаимодействий Ec ~ mN?RA. При E < Ec амплитуда упругого hA – рассеяния возникает за счет последовательных перерассеяний начального адрона на нуклонах ядра (модель Глаубера).

11 Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях

Пространственно-временная картина взаимодействий при высоких энергиях

При E > Ec составляющие адрона взаимодействуют с нуклонами ядра. Однако амплитуда упругого hA рассеяния может быть вычислена также как в модели Глаубера, но с учётом неупругих промежуточных состояний ( M? << s ) – подход Грибова.

12 Пространственно-временная картина взаимодействия ядер

Пространственно-временная картина взаимодействия ядер

13 Ядерное экранирование кварков и глюонов

Ядерное экранирование кварков и глюонов

Полное сечение взаимодействия виртуального фотона (?*) с ядром в подходе Глаубера-Грибова описывается следующими диаграммами

14 Вклад второго перерассеяния

Вклад второго перерассеяния

где Продольная часть ядерного форм-фактора Учитывает условие когерентности: x<< 1/mN RA

15 Многократные перерассеяния

Многократные перерассеяния

Поправки более высоких порядков – модельно зависимы. Две модели, использовавшиеся в работах A.Capella et al (1997),N.Armesto et al (2003), K.Tywoniuk et al(2006) : a) Модель Швиммера где

16 Многократные перерассеяния

Многократные перерассеяния

b) Модель квази-эйконала Отношение сечений на нуклон для различных ядер В модели Швиммера

17 Дифракционное рождение в

Дифракционное рождение в

*p-столкновениях.

Для вычисления ядерного экранирования в этом подходе необходимо знать соответ- ствующие сечения дифракционной диссоциации на нуклоне. В работе A.Capella et al для описания ядерных структурных функций в области малых х (экранирование кварков) использовалась параметризация данных HERA (с учётом КХД-эволюции).

18 Диффракционное рождение в

Диффракционное рождение в

*p-столкновениях.

В работе N.Armesto et al использовалась унитарная модель ?*p –взаимодействий, справедливая в широкой области Q? . K.Tywoniuk et al вычисляли ядерное экранирование глюонов, используя результаты последнего анализа H1.

19 Распределения кварков и глюонов в помероне

Распределения кварков и глюонов в помероне

Распределения кварков в помероне известны достаточно хорошо. Имеются неопределенности в распределениях глюонов при z>0.5. (Фит A и B H1 ).

20 Сравнение с экспериментом (NMC)

Сравнение с экспериментом (NMC)

A.Capella et al

21 Сравнение с экспериментом (E665)

Сравнение с экспериментом (E665)

N.Armesto et al

22 Экранирование для глюонов

Экранирование для глюонов

Красные кривые–фит A, синие–фит B

23 Инклюзивные спектры и плотности частиц

Инклюзивные спектры и плотности частиц

Для перерассеяний с небольшими массами промежуточных состояний (М ~ mN) в центральной области инклюзивных спектров при s? ? имеет место АГК сокращение диаграмм. где

24 Плотности частиц, рождённых в ядро - ядерных столкновениях

Плотности частиц, рождённых в ядро - ядерных столкновениях

Для плотности числа частиц имеем (*) где - число NN столкновений (тоже, что и в модели Глаубера). Обычно ядерные эффекты RA1A2 определяются по отношению к формуле (*).

25 Вычисление эффектов, связанных с экранированием мягких партонов

Вычисление эффектов, связанных с экранированием мягких партонов

В модели Швиммера подавление инклюзивных спектров описывается простой формулой

26 Зависимость подавления от энергии и прицельного параметра

Зависимость подавления от энергии и прицельного параметра

N.Armesto et al.

27 Экранирование партонов и данные RHIC

Экранирование партонов и данные RHIC

Уменьшение плотности частиц по сравнению с моделью Глаубера согласуется с данными RHIC. Зависимость от b (Npart) также согласуется с эксп. данными.

Глаубер

1200 ± 100

630± 120

Экспе- римент ?s= 130 Гэв

555± 12±35 622±1 ±41

С учётом экрани-рования

28 Ядерные эффекты при больших pT

Ядерные эффекты при больших pT

В простейшей кинематике столкновения партонов Условие x << 1/mN RA накладывает при заданной энергии ограничения на величину mT. На RHIC эффекты экранирования партонов отсутствуют в области больших pT. Подавление рождения адронов и струй с большими pT наблюдается на RHIC. Это один из важнейших результатов.

29 Подавление выходов

Подавление выходов

°-мезонов при больших pT .

Данные - Phenix , Кривые - CFKS

30 Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT

Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT

Взаимодействия в начальном состоянии не могут быть ответственны за эффекты наблюдаемые на RHIC в области больших pT. Подавление возникает за счёт взаимодействия в конечном состоянии. Модели: а) Когерентное излучение глюонов в веществе (аналог ЛПМ- эффекта ) R. Baier et al., B.G.Zakharov, M. Gyulassy et al., C. Salgado et al., I.Lokhtin et al.

31 Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT

Теоретические модели для описания ядерных эффектов при больших pT

б) Потери энергии в результате взаимодействия со средой ( с окружающими частицами). Учитывается также эффект Кронина (возрастание поперечного импульса за счёт ядерных эффектов). A.Capella et al, A.Drees et al, W.Cassing et al Модель хорошо описывает зависимость от b.

32 Рождение частиц в области фрагментации нуклона

Рождение частиц в области фрагментации нуклона

В области фрагментации нуклона (y>>1) могут быть выполнены условия когерентности x << 1/mN RA даже при больших рТ. Экспериментальные данные о D-Au (Brhams) указывают на уменьшение R с ростом y. (кривые – Kovchegov et al )

33 Рождение частиц в области фрагментации нуклона

Рождение частиц в области фрагментации нуклона

Указывают ли эти результаты на проявления CGC или экранирования партонов? В области фрагментации важную роль играет эффект связанный с сохранением импульса ( ограничение на число взаимодействий в ядре при хF ~ 1). Он хорошо известен в hA - взаимодействиях и описывается в существующих моделях.

34 Рождение частиц в области фрагментации нуклона

Рождение частиц в области фрагментации нуклона

Проверка: Скейлинг по переменной хА – CGC Скейлинг по переменной xF – эффекты связанные сохранением энергии-импульса. Сравнение данных RHIC и SPS указывает на приближённый xF –скейлинг. Эффект экрани- ровки глюонов мал. К.Tywoniuk et al.

35 Анизотропные потоки

Анизотропные потоки

Анизотропия области перекрытия ядер проявляется в угловых распределениях образующихся частиц. w(?)=v0 + ? 2vn cos(n?) v2 – эллиптический поток. v2(b,pT,y,s) Успешное описание данных RHIC о v2 в гидродинамической (ГМ) модели.

36 Эллиптический поток

Эллиптический поток

ГМ описывает зависимость от рТ (до 2 Гэв) и от типа частиц.

37 Эллиптический поток

Эллиптический поток

Недостатки ГМ: а) Не описывается поведение при рТ > 2 Гэв. Вязкость?

38 Проблемы ГМ

Проблемы ГМ

б) Слишком быстрый рост с увеличением b. в) Отсутствие зависимости от y. г) Малые v4. (v4)?/ v2= ?; exp: 1.17±0.01 Малое число перерассеяний и отсутствие локального равновесия. Blaizot et al.

39 Модели эллиптического потока

Модели эллиптического потока

Скейлинг для v2/n , pT/n , n – число составляющих кварков.

40 Модели эллиптического потока

Модели эллиптического потока

В модели с взаимодействием в конечном состоянии v2 возникает естественным образом. F.Capella, E.G.Ferreiro

41 Модели эллиптического потока

Модели эллиптического потока

Модель воспроизводит зависимость v2 от рТ (при всех рТ). Недостаток- слишком слабая зависимость от b.

42 Модели эллиптического потока

Модели эллиптического потока

Большинство моделей основано на классическом подходе. Роль квантовых эффектов? Теоретико-полевой подход показывает, что анизотропии возникают и за счёт распределения партонов в начальной волновой функции нуклона (ядра) К.Г.Боресков,А.Б.К.,О.В.Канчели Вклад в v2 дает взаимодействие не только в конечном, но и начальном состоянии!

43 Модели эллиптического потока

Модели эллиптического потока

Эффект определяется градиентами плотности ядерной волновой функции

44 Рождение J/

Рождение J/

–мезонов.

Подавление выходов тяжелых кваркониев – важная характеристика системы, рождённой в столкновениях тяжелых ионов. Для выяснения природы эффекта надо понимать динамику рождения кваркониев в NA –взаимодействиях. Интересный результат RHIC : при рождении J/psi в D-Au столкновениях с xF~0 подавление J/psi существенно уменьшилось по сравнению с более низкими энергиями. ? ~ 1 mb (? ~ 5 mb при ?s ~ 20 Гэв )

45 Изменение картины взаимодействия при рождении J/

Изменение картины взаимодействия при рождении J/

–мезонов на RHIC.

При образования J/psi с xF=0 в NA столкновениях критическая энергия Ec находится в области энергий RHIC. Формулы простейшей модели Глаубера не применимы, АГК сокращения имеют место и главный вклад в инклюзивные спектры при xF~0 дают диаграммы с взаимодействием померонов, отвечающие ядерному экранированию глюонов.

46 Рождение J/

Рождение J/

–мезонов.

Распределения глюонов в ядрах, обсуждавшиеся выше позволяют описать данные D-Au на RHIC. K.Tywoniuk et al.

47 Ядерные эффекты для J/

Ядерные эффекты для J/

в NA.

Параметризация инклюзивных сечений Учёт изменения пространственно-временной картины позволяет описать данные о рождении J/? в NA –взаимодействиях при всех энергиях и получить предсказания для LHC (переход от xF к хА –скейлингу).

48 Ядерные эффекты для J/

Ядерные эффекты для J/

в NA.

K.Tywoniuk et al.

49 Рождение J/

Рождение J/

–мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях.

Данные RHIC о рождение J/?–мезонов в столкновениях существенны для понимания процесса (представляют трудность для большинства теоретических моделей).

50 J/Y and Y

J/Y and Y

suppression in Au+Au at RHIC: QGP threshold scenario

Energy density e (x=0,y=0,z;t)

QGP threshold melting scenario is ruled out by PHENIX data!

Charmonia recombination is important!

Energy density cut ecut=1 GeV/fm3 reduces the meson comover absorption, however, D+Dbar annihilation can not generate enough charmonia, especially for peripheral collisions!

Satz’s model: complete dissociation of initial J/Y and Y? due to the huge local energy densities !

Threshold energy densities: J/Y melting: e(J/Y )=16 GeV/fm3 cc melting: e(cc ) =2 GeV/fm3 Y ‚ melting: e(Y ‚) =2 GeV/fm3

51 Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/

Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/

–мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях.

«Аномальное» подавление J/?–мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях на SPS хорошо Описывается в модели с взаимодействием в конечном состоянии. A.Capella et al Для RHIC необходимо учесть изменение в поглощении J/? на нуклонах (см. выше) и наличие рекомбинации –мезонов в J/?.

52 Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/

Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/

–мезонов в ядро - ядерных взаимодействиях.

При учёте рекомбинации Величина С быстро растёт с увеличением энергии и при энергии ?s = 200 Гэв С~1. С учётом рекомбинации модель описывает данные о подавлении J/?–мезонов в ядерных взаимодействиях .

53 Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/

Модель с взаимодействием в конечном состоянии для рождения J/

–мезонов в ядро - ядерных взаимодействиях.

Cu+cu-взаимодействия

54 Заключение

Заключение

Изучение ядро - ядерных взаимодействий при высоких энергиях даёт важную информацию о свойствах КХД и пространственно-временной структуре ядерных процессов. Структурные функции ядер и распределения кварков и глюонов в ядрах при х? 0 могут быть вычислены, используя формализм Грибова.

55 Заключение

Заключение

Взаимодействия партонов с малыми х играют важную роль в процессах взаимодействия тяжелых ионов на RHIC и будут ещё более существенны на LHC . Однако ”насыщение” партонных распределений на RHIC не достигнуто. В процессах рождения частиц и струй с большими рТ в центральной области быстрот главную роль играет взаимодействие в конечном состоянии.

56 Заключение

Заключение

При рождении частиц в области фрагментации необходимо учитывать эффекты, связанные с сохранением импульса. Величины анизотропных потоков позволяют получить важную информацию о динамике процессов. В процессах рождения тяжелых кваркониев происходит смена динамич. режима при энергиях RHIC.

«О теоретической интерпретации данных RHIC»
http://900igr.net/prezentacija/ekonomika/o-teoreticheskoj-interpretatsii-dannykh-rhic-158661.html
cсылка на страницу

Кредит

10 презентаций о кредите
Урок

Экономика

125 тем
Слайды
900igr.net > Презентации по экономике > Кредит > О теоретической интерпретации данных RHIC